從MOS管的幾何構(gòu)造及工作原理能夠發(fā)現(xiàn)，MOS管存在著多種電容，這會(huì)影響MOS管的高頻性能。
依據(jù)MOS管的幾何構(gòu)造構(gòu)成的各類電容如圖1.5所示，詳細(xì)為：
(1)柵與溝道之間的柵氧電容C2=WLCox，其
中Cox為單位面積柵氧電容ε0x/tox。
中Cox為單位面積柵氧電容ε0x/tox。(2)溝道耗盡層電容C3=W）：其中q為電子電荷，εsi硅的介電常數(shù)，Nsub為襯底濃度，φF為費(fèi)米能級(jí)。
(3)交疊電容（多晶柵掩蓋源／漏區(qū)所構(gòu)成的電容），每單位寬度的交堯電容記為Col，由于是環(huán)狀的電場(chǎng)線，Col不能簡(jiǎn)單計(jì)算得到，且它的值與襯底偏置有關(guān)。交疊電容主要有柵/源交疊電容Cl= WCol與柵／漏交疊電容C4= WCol。
(4)源／漏區(qū)與襯底間的結(jié)電容：Cbd, Cbs，即為漏極、源極與襯底之間構(gòu)成的PN結(jié)勢(shì)壘電容，這種電容普通由兩局部組成：一局部是垂直方向（即源／漏區(qū)的底部與襯底間）的底層電容，以單位面積PN結(jié)電容Cj權(quán)衡；另—局部是源／漏區(qū)的周圍與襯底間構(gòu)成的橫向圓周電容，以單位長(zhǎng)度結(jié)電容Cjs來衡最。單位面積PN結(jié)的勢(shì)壘電容Cj可表示為:
Cj=Cjo/[1+VR/φB]m
式(1.1)中Cjo為PN在零偏電壓時(shí)單位底面積結(jié)電容（與襯底濃度有關(guān)），VR是加于PN結(jié)的反偏電壓，φB是漏／源區(qū)與襯底問的PN結(jié)接觸勢(shì)壘差（普通取0.8V），而m是底面電容的梯度因子，普通取介于0.3～0.4間的值。
因而，MOS管源／漏區(qū)與襯底間總的結(jié)電容可表示為：
CBD.BS=WHCj+2（W+H）Cjs
式(1.2)中H是指源、漏區(qū)的長(zhǎng)度，W是MOS管的寬度。
由式(1.2)可發(fā)現(xiàn)：不同MOS管的源/漏區(qū)的幾何外形，即不同的源／漏區(qū)面積和圓周尺寸值，存在著不同的結(jié)電容。在總的寬長(zhǎng)比相同的狀況下，采用并聯(lián)合構(gòu)，即MOS管的H不變，而每一個(gè)MOS管的寬為原來的幾分之一，則MOS管的源／漏區(qū)與襯底間總的結(jié)電容比原構(gòu)造小。
例1.2 分別求出以下三種條件下MOS管源／漏區(qū)與襯底間總的結(jié)電容(假定任何，個(gè)MOS管的源／漏區(qū)的長(zhǎng)度都為H)：
①(W/L)=100的一個(gè)MOS管；
②(W/L）1，2=50兩個(gè)MOS管并聯(lián)；
③(WIL)1～5=20的5個(gè)MOS管并聯(lián)。
解：為了計(jì)算便當(dāng)，假定一切MOS管的溝道長(zhǎng)度L=0.5μm，H=lμm則有
①CBD,BS:WHCj+2(W+H)Cjs=200Cj+402Cjs
所以總的源／漏區(qū)與襯底問的結(jié)電容為Cbd+Cbs=400Cj+804Cjs
②Cbdl, 2=Cbs1=Cbs2=100Cj+202Cjs
所以總的源／漏區(qū)與襯底間的結(jié)電容為Cbd1十Cbs1+Cbd2=300Cj+606Cjs
③Cbd1,2=Cbd3,4=Cbd5=Cbs1=Cbs2,3=Cbs4, 5=40Cj+82Cjs
所以總的源／漏區(qū)與襯底間的結(jié)電容為
Cbdl,2+Cbd3, 4+Cbsl+Cbs2, 3+Cbs4,5+Cbd5=240Cj+492Cjs
2．MOS管的極間電容及其隨柵／源電壓的變化關(guān)系
由于在模仿集成電路中，MOS管普通以四端器件出現(xiàn)，因而在實(shí)踐電路設(shè)計(jì)中主要思索MOS管每?jī)蓚€(gè)端口之間存在的電容，如圖1.6所示，源／漏兩極之間的電容很小可疏忽不計(jì)，這些電容的值就是由前面剖析的各種電容組合而成，由丁在不同的工作區(qū)時(shí)MOS管的反型層厚度、耗盡層厚度等不同，則相應(yīng)的電容也不相同，所以關(guān)于MOS管的極問電容能夠分為三個(gè)工作辨別別停止討論。
(1)截止區(qū)
漏／源之間沒有構(gòu)成溝道，此時(shí)固然不存在反型層，但可能產(chǎn)生了耗盡層，則有柵／源之間、柵／漏之間的電容為：CGD=CGS= WCol；
柵極與襯底間的電容為：CGB=（WLCox)Cd/(WLCox+Cd)，即柵氧電容與耗盡層電容Cd的串聯(lián)，其中乙為溝道的有效長(zhǎng)度，且
CSB與CDB的值分別是源極、漏極與襯底間電壓的函數(shù)，能夠由式(1.2)求解出。
(2)飽和區(qū)
在此工作區(qū)，MOS管的溝道在漏端曾經(jīng)發(fā)作夾斷，所以柵／漏電容CGD大約為WCol;同時(shí)MOS管的有效溝道長(zhǎng)度縮短，柵與溝道間的電位差從源區(qū)的VGS降落到夾斷點(diǎn)的VGS-Vth導(dǎo)致了在柵氧下的溝道內(nèi)的垂直電場(chǎng)的不分歧，能夠證明此時(shí)MOS管的柵+源間電容除了過覆蓋電容之外的電容值可表示為(2/3)N1Cox。因而
CGS=2WLCox/3+WCol (1.3)
(3)深線性區(qū)
在此工作區(qū)，漏極D與源極s的電位簡(jiǎn)直相同，柵電壓變化AV時(shí)，惹起等量的電荷從 源極流向漏極，所以柵氧電容（柵與溝道間的電容）WLCox、F均分為柵／源端之間與柵／漏端之間的電容，此時(shí)柵／源電容與柵／漏電容可表示為
CGD=CGS=WLCox/2+WCol
當(dāng)工作在線性區(qū)與飽和區(qū)時(shí)，柵與襯底間的電容常被疏忽，這是由于反型層在柵與襯底間起著屏蔽作用，也就是說假如柵壓發(fā)作了改動(dòng)，導(dǎo)電電荷的提供主要由源極提供而流向漏極，而不是由襯底提供導(dǎo)電荷。
CGD與CGS在不同工作區(qū)域的值如圖1.7所示，留意在不同的區(qū)域之間的轉(zhuǎn)變不能簡(jiǎn)單計(jì)算得到，只是依據(jù)趨向停止延伸而得。
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